对于可控🕽🏈核聚变技术来说,用氦三与氢气进行模拟高密度等离子体运行实验,与🟣🟀直接使用氘氚原料进行点火运行,是🁫完全两码不同的事情。

    事实上,🕽🏈抛开惯性约束这种模仿氢弹爆炸的路线🁵🊉来说,在磁约束这条路线上,真正做过点火运行实验的国家和装置,几乎屈指可数。

    前者对于实验装置的要求并不算很高,能形成磁场约🎺束,做到让高温等离子体流在反应堆腔室中运行就够🁈🃱了。

    氦🉺🌚⛔三与氢气在高温的情况下,尽管能模拟出高密度等离子体的运行状🄥⛖🚕态,但终究还🙩🍄是和氘氚原料聚变点火有区别的。

    氦三和氢气在反应堆腔室中运行时,并不🃔🗤🝤会真正的产生聚变现🕇🇜🙖象,这就是最大的区别。

    每一颗氘🕽🏈原子和氚原子在聚变时,🂾都会释放☻🄩出庞大的能量与中子,这些都会对等反应堆腔室中运行的高温等离子体造成影响。

    除此之外,聚变过程中释放的中子束还会脱☻🄩离约束磁场的束缚,🆋对第一壁材料造成极为严重的破损。

    这是氘氚聚变过程中必然会发生的事情。

    中子无法被磁场束缚,这是物理界的常识。

    如果真的有人能做到约束中子,整个理论物理界甚至是整个物理界都得跪下🌽🄠⚡来求他指导前进💹🖯🖆的方向🊔🐆。

    氘氚聚变产生的中子辐照,是整个可控核聚变中最难解🆢👑🈅决🜸的问题之一。🏕

    中子辐照对于材料的破坏并不仅仅只是原子嬗🛯☎变🁵🊉和对内部化学键的破坏,还有最纯粹的物理结构上🊔🐆的破坏。

    它就像是一颗颗的子弹击打在一面钢板上一样,每一次都会在钢板上🄥⛖🚕🄥⛖🚕造成一个空洞。

    当然,只不过它是微观层面的。

    如何解🚁🐚决氘氚🇉🖮🖃聚变过程中会产生的中子辐照问题,以及第一壁材料的选择,同样是可控核聚变中的一个超级难题。

    如🉺🌚⛔今破晓聚变装🋎😌⛩置已经走到了这一步,面对氘氚聚变所产生的中子辐照,已经是就在眼前的事情了。🌌♏🇙

    总控制室中,徐川屏🋑着🊔🐂呼吸,望着🂾总监控大屏。

    在氘🟕🝀氚原料注入到破晓聚变装置中后,在ICRF加热天线🂨系统的加持下,迅速转变成等离子体状态。